$E<V_o$ .

En este caso, en lugar de tener una onda plana como solución para $x>0$, tendremos un decaimiento exponencial

$$\psi_{\rm II}(x) = C\,e^{-\gamma x}\;, \qquad \gamma = +\frac{\sqrt{2m(V_o-E)}}{\hbar} \;.$$

Esta solución es equivalente a tomar $q\!=\!i\gamma\,$ en la solución del caso anterior. Análogamente al caso $E>V_o\,$ obtenemos

$$B = \frac{k-i\gamma}{k+i\gamma}$$   y$$\qquad C = \frac{2k}{k+i\gamma} \;.$$

El hecho de que $\vert B\vert\!=\!1$ implica ahora que $R\!=\!1$ y $T\!=\!0$, es decir hay completa reflexión, aunque como $\psi_{\rm II}(x)\neq0\,$ hay cierta penetración de partículas en esta región clásicamente prohibida. De cualquier manera es importante señalar que no hay flujo neto de probabilidad, ya que es fácil verificar que $j_{\rm II}(x)\!=\!0$.

También es interesante notar que en el caso de $V_o\to\infty$, $\gamma\to\infty$, $\psi_{\rm II}\,$ se hace idénticamente nula y $B=-1$, lo que implica que la componente reflejada evoluciona en oposición de fase con la onda incidente. Además en este caso la condición de continuidad para la función de onda implica $\psi_{\rm I}(0)=\psi_{\rm II}(0)=0$, como impondremos siempre que aparezca una pared infinita de potencial.