Éstas ocurren disipando energía en la red, y preferentemente con electrones
atómicos. En ese caso los ángulos de dispersión son pequeños, pues ahora las
masas de proyectil y blanco dispersor son iguales. La transferencia de
energía puede traducirse en excitaciones atómicas o ionizaciones (con la
consiguiente emisión de rayos x característicos), lo que suele referirse
como frenado de electrones. Estas pérdidas de energía son
evidentemente discontinuas y ocurren al azar; sin embargo la energía que en
promedio se disipa en un evento es pequeña, por lo cual puede pensarse que
la energía del electrón decrece suavemente a medida que penetra la muestra.
Teniendo esto en mente, suelen realizarse los cálculos bajo la suposición de
pérdidas continuas, siguiendo la aproximación de frenado continuo propuesta
por Bethe y Ashkin (1953), que expresa el poder de frenado, es
decir la cantidad de energía depositada por unidad de longitud másica
atravesada en el material de número atómico 
y densidad 
, como
![$\displaystyle -\frac{ {\rm d}E}{ {\rm d}(\rho s)} = 78500 \frac{Z}{A E}
\...
...(1,166 \frac{E}{J}\right) \qquad
\left[\frac{\rm eV cm^2}{\rm g}\right] \;,
$](img132.png)
donde
es el peso atómico del material irradiado y 
es el
potencial medio de ionización, que representa la energía media perdida en
cada colisión, y suele estimarse como 
(en eV).