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Bremsstrahlung

Por supuesto, la interacción de los electrones con el campo coulombiano de los núcleos es otro mecanismo mediante el cual se pierde energía, aunque habitualmente se lo separa de las interacciones inelásticas con los electrones del material irradiado. Para el caso de una muestra semiinfinita irradiada con un haz de electrones de energía $E_o$ suele utilizarse la expresión desarrollada por Kramers (1923)

 

a partir de la pérdida de energía de Thomson-Whiddington (1912), suponiendo que el fondo se conforma con la suma de las contribuciones de sucesivas capas delgadas

$$I(E) {\rm d}E = b Z \frac{E_o-E}{E} {\rm d}E \;,$$

donde $b$ es una constante. La curva llena representa los fotones generados, que luego son atenuados al emerger del material hacia el detector (línea punteada). Vemos que el espectro se extiende hasta una energía máxima (límite de Duane-Hunt) igual a $E_o$ .