El impulso como operador en el espacio de coordenadas

El momento lineal reviste un significado muy especial en la cuántica. Si calculamos su valor de expectación $\langle\bm{p}\rangle\,$ para un estado arbitrario $\psi(\bm{r},t)$, recordando que $\vert\varphi(\bm{p})\vert^2$= $\vert\phi(\bm{k})\vert^2/\hbar^3\,$ es una densidad de probabilidad,

$$\begin{array}{rcl} \langle\bm{p}\rangle &=& \displaystyle ... ...size\boldmath $r$}/\hbar}\right] \psi(\bm{r},t) \;. \end{array}$$

Integrando por partes y teniendo en cuenta que $\psi$$\to$0 cuando $\vert\bm{r}\vert$$\to$$\infty,$ obtenemos

$$\langle\bm{p}\rangle = \frac{1}{2\pi\hbar^3} \int\!\,{\rm d}^3 r\... ...box{\footnotesize\boldmath $r$}-\mbox{\footnotesize\boldmath $r'$})/\hbar} \;,$$

y recordando que

$$\frac{1}{2\pi\hbar^3} \int\!\,{\rm d}^3 p\; e^{i\mbox{\footnotesi... ...th $r$}-\mbox{\footnotesize\boldmath $r'$})/\hbar} = \delta(\bm{r}-\bm{r}')\;,$$

vemos que para cualquier estado $\psi(\bm{r},t)\,$ se cumple que

$$\langle\bm{p}\rangle = \int\!\,{\rm d}^3 r\; \psi^*(\bm{r},t)\;\frac{\hbar}{i} \nabla\; \psi(\bm{r},t) \;,$$

de modo que naturalmente se asocia

$$\bm{p} = -i\hbar \nabla \;.$$