Cristales poliatómicos: factor de forma.

En este caso, también utilizamos una celda unidad con una base, pero los átomos involucrados contribuyen con diferente “eficiencia” para dispersar la radiación. La eficiencia del $j$-ésimo átomo $f_j(\bm{K})$ se denomina factor de forma atómica y entonces el factor de estructura refleja las diferentes contribuciones de una celda mediante la expresión

$$S_{\bm{K}} = \sum_{j=1}^n f_j(\bm{K})\,e^{i\bm{K}\cdot\bm{d}_j} \;.$$

Un modelo sencillo asociado con las reflexiones de Bragg considera el factor de forma $f_j(\bm{K})$ como la transformada de Fourier de la distribuciones de carga $\rho_j(\bm{r})$ asociada con el $j$-ésimo ion, es decir

$$f_j(\bm{K}) = -\frac{1}{e} \int\!\,{\rm d}^3 r\; e^{i\bm{K}\cdot\bm{r}}\,\rho_j(\bm{r}) \;.$$

En todos nuestros análisis a lo largo de este curso, recurriremos a redes ortogonales, como la cúbica que ya presentamos; la tetragonal, que cuenta con una arista diferente (parámetro de red $c\,$ adicional); o la ortorrómbica, cuya celda unidad tiene 3 aristas ortogonales diferentes (y por ende 3 parámetros de red). También comentaremos sobre los apilamientos compactos (HCP) descriptos anteriormente, aunque está claro que cada vez que contemos con aristas no ortogonales, debemos agregar como parámetros de red adicionales a los ángulos involucrados para poder especificar completamente la estructura analizada.